Geometría diferencial de curvas

En matemáticas, la geometría diferencial de curvas propone definiciones y métodos para analizar curvas simples en Variedades de Riemann, y en particular, en el Espacio Euclídeo.

Longitud de arco

Dada una curva suficientemente suave (diferenciable y de clase $C^{2}(\mathrm {I} )\,$), en $\mathbb {R} ^{3}$ y dado su vector de posición $\mathbf {r} (t)$ expresado mediante el parámetro t;

$\mathbf {r} (t)=x(t)\mathbf {i} +y(t)\mathbf {j} +z(t)\mathbf {k} \qquad t\in [a,b]\,$

se define el llamado parámetro de arco s como:

$s=\phi (t)=\int _{a}^{t}{\sqrt {\left[x'(\tau )\right]^{2}+\left[y'(\tau )\right]^{2}+\left[z'(\tau )\right]^{2}}}\,d\tau$

La cual se puede expresar también de la siguiente forma en la cual resulta más fácil de recordar

$s=\phi (t)=\int _{a}^{t}{\left\Vert \mathbf {r} '(\tau )\right\|}d\tau$

Lo cual permite reparametrizar la curva de la siguiente manera:

$\mathbf {\tilde {r}} (s)=\left({\tilde {x}}(s),{\tilde {y}}(s),{\tilde {z}}(s)\right)$

donde

${\tilde {x}}(\phi (t))=x(t),\qquad {\tilde {y}}(\phi (t))=y(t),\qquad {\tilde {z}}(\phi (t))=z(t)$

son las relaciones entre las dos parametrizaciones.

Vectores tangente, normal y binormal: Triedro de Frênet-Serret

Véase también: Fórmulas de Frenet-Serret

Vista esquemática del vector tangente, vector normal y vector binormal de una curva hélice.

Triedro de Frenet-Serret. Hélice alrededor de un toro.

Dada una curva parametrizada r(t) según un parámetro cualquiera t se define el llamado vector tangente, normal y binormal como:

$\mathbf {T} (t)=\mathbf {N} (t)\times \mathbf {B} (t)$ o bien $\mathbf {T} (t)={\frac {\mathbf {r} '(t)}{\left\Vert \mathbf {r} '(t)\right\|}}$

$\mathbf {B} (t)=\mathbf {T} (t)\times \mathbf {N} (t)$ o bien $\mathbf {B} (t)={\frac {\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)}{\left\Vert \mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\right\|}}$

$\mathbf {N} (t)=\mathbf {B} (t)\times \mathbf {T} (t)$ o bien $\mathbf {N} (t)={\frac {[\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)]\times \mathbf {r} '(t)}{\left\Vert [\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)]\times \mathbf {r} '(t)\right\|}}$

Estos tres vectores son unitarios y perpendiculares entre sí, juntos configuran un sistema de referencia móvil conocido como Triedro de Frênet-Serret a raíz del estudio de Jean Frenet y Joseph Serret. Es interesante que para una partícula física desplazándose en el espacio, el vector tangente es paralelo a la velocidad, mientras que el vector normal da el cambio dirección por unidad de tiempo de la velocidad o aceleración normal.

Si la curva está parametrizada según la longitud de arco, como se explicó en la sección anterior las fórmulas anteriores pueden simplificarse notablemente:

$\mathbf {T} (s)={\frac {d{\tilde {\mathbf {r} }}(s)}{ds}}\qquad \mathbf {N} (s)={\frac {1}{\chi }}{\frac {d\mathbf {T} (s)}{ds}}\qquad \mathbf {B} (s)={\frac {1}{\tau }}\left({\frac {d\mathbf {N} (s)}{ds}}+\chi \mathbf {T} \right)$

Donde los parámetros χ y τ anteriores designan respectivamente a la curvatura y a la torsión.

Curvatura y torsión

La curvatura es una medida del cambio de dirección del vector tangente a una curva, cuanto más rápido cambia este a medida que nos desplazamos a lo largo de la curva, se dice que es más grande la curvatura. Para una curva parametrizada cualquiera la curvatura es igual a:

$\chi (t)={\frac {\left\Vert \mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\right\|}{\left\Vert \mathbf {r} '(t)\right\|^{3}}}$

Si la curva está parametrizada por el parámetro de longitud de arco, la anterior ecuación se reduce simplemente a:

$\chi (s)=\left\Vert \mathbf {\tilde {r}} ''(s)\right\|$

Además de la curvatura se suele definir el llamado radio de curvatura, como el inverso de la curvatura.

La torsión es una medida del cambio de dirección del vector binormal: cuanto más rápido cambia, más rápido gira el vector binormal alrededor del vector tangente y más retorcida aparece la curva. Por lo tanto, para una curva totalmente contenida en el plano la torsión es nula ya que el vector binormal es constantemente perpendicular al plano que la contiene. Para el caso general la torsión viene dada por:

$\tau (t)=-{\frac {\left(\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\right)\cdot \mathbf {r} '''(t)}{\left\Vert \mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\right\|^{2}}}$

Si la curva está parametrizada por el parámetro de longitud de arco, la anterior ecuación se reduce a:

$\tau (s)={\frac {\left(\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\right)\cdot \mathbf {r} '''(t)}{\left\Vert \mathbf {\tilde {r}} ''(s)\right\|^{2}}}$

Plano osculador

En cada punto de una curva, el plano osculador es el plano que contiene a su vector tangente y al vector normal a la curva. Para una partícula desplazándose en el espacio tridimensional, el plano osculador coincide con el plano que en cada instante contiene a la aceleración y la velocidad. La ecuación de este plano viene dada por:​

$\det {\begin{vmatrix}x-x_{0}&y-y_{0}&z-z_{0}\\x'_{0}&y'_{0}&z'_{0}\\x''_{0}&y''_{0}&z''_{0}\end{vmatrix}}=0$

Donde:

$(x_{0},y_{0},z_{0})\,$, el punto de la trayectoria.

$(x'_{0},y'_{0},z'_{0})\,$, el vector velocidad en el punto considerado.

$(x,y,z)\,$, las coordenadas de un punto genérico del plano osculador.

Si se tiene una partícula en la posición $\mathbf {x} _{p}$, moviéndose con velocidad $\mathbf {v}$ y sometida a una aceleración $\mathbf {a} \neq \mathbf {0}$ el plano osculador viene dado por el conjunto de puntos:

$(\mathbf {v} \times \mathbf {a} )\cdot (\mathbf {x} -\mathbf {x} _{p})=0$

Obviamente si la partícula tiene un movimiento rectilíneo el plano osculador no está definido.

Centro de curvatura

Ilustración de la circunferencia osculatriz en el punto P de la curva C, en la que se muestra también el radio y centro de curvatura.

En un entorno de un punto de una curva puede ser aproximado por un círculo, llamado círculo osculador por estar contenido en el plano osculador. El radio del círculo osculador coincide con el radio de curvatura (inverso de la curvatura). El centro de dicho círculo puede buscarse como:

$\mathbf {r} _{c}(t)=\mathbf {r} (t)-{\frac {\|\mathbf {r} '(t)\|^{2}(\mathbf {r} '(t)\cdot \mathbf {r} ''(t))}{\|\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\|^{2}}}\mathbf {r} '(t)+{\frac {\|\mathbf {r} '(t)\|^{4}}{\|\mathbf {r} '(t)\times \mathbf {r} ''(t)\|^{2}}}\mathbf {r} ''(t)$

O más sencillamente en función del parámetro de arco como:

$\mathbf {\tilde {r}} _{c}(s)=\mathbf {\tilde {r}} (s)+{\frac {\mathbf {\tilde {r}} ''(s)}{\|\mathbf {\tilde {r}} ''(s)\|^{2}}}$

Teorema fundamental de curvas

El teorema fundamental de curvas que enunciamos a continuación nos dice que conocido un punto de una curva y su vector tangente, la curva queda totalmente especificada si se conoce la función de curvatura y de torsión. Su enunciado es el siguiente:

Sea $J\subset \mathbb {R}$ un intervalo. Dadas dos funciones continuas χ y τ de $J\,$ en $\mathbb {R}$ y dado un sistema de referencia fijo (ortonormal) de $\mathbb {R} ^{3}$, {x₀; e₁, e₂, e₃}, entonces existe una única curva parametrizada de $\mathbb {R} ^{3}$, $\mathbf {x} :J\to \mathbb {R} ^{3}$ y tales que:

1. La curva pasa por x₀, y el vector tangente T a la curva en ese punto coincide con e₁.
2. A lo largo de la curva pueden definirse tres campos vectoriales T(s), N(s) y B(s) llamados respectivamente vector tangente, normal y binormal, perpendiculares entre sí y tales que en el punto inicial coinciden con e₁, e₂, e₃ (es decir, T(0) = e₁, N(0) = e₂, B(0) = e₃).
3. Se cumplen las siguientes ecuaciones:

${\begin{cases}{\cfrac {d\mathbf {x} (s)}{ds}}=\mathbf {T} (s)&{\cfrac {d\mathbf {T} (s)}{ds}}=\chi (s)\mathbf {N} (s)\\{\cfrac {d\mathbf {N} (s)}{ds}}=-\chi (s)\mathbf {T} (s)+\tau (s)\mathbf {B} (s)&{\cfrac {d\mathbf {B} (s)}{ds}}=-\tau (s)\mathbf {N} (s)\end{cases}}$

O bien escrito matricialmente

${\begin{bmatrix}{\dot {T}}\\{\dot {N}}\\{\dot {B}}\\\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}0&\chi &0\\-\chi &0&\tau \\0&-\tau &0\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}T\\N\\B\\\end{bmatrix}}$

donde el punto es la derivada con respecto al arcoparámetro s.

Esto tiene implicaciones físicas interesantes, por ejemplo, la trayectoria de una partícula queda especificada si se conocen la posición inicial, la velocidad inicial y la variación en el tiempo de las derivadas segundas (que están relacionadas con la curvatura y la torsión). Es por eso por lo que las leyes de Newton o las ecuaciones de Euler-Lagrange se expresan en términos de derivadas de segundo orden (que es necesario complementar con la posición y velocidades iniciales).

Véase también

• Geometría diferencial de superficies

Referencias

Bibliografía

• Girbau, J.: "Geometria diferencial i relativitat", Ed. Universidad Autónoma de Barcelona, 1993. ISBN 84-7929-776-X.
• Spiegel, M. & Abellanas, L.: "Fórmulas y tablas de matemática aplicada", Ed. McGraw-Hill, 1988. ISBN 84-7615-197-7.

Enlaces externos

• Portal:Matemática. Contenido relacionado con Matemática.

• Datos: Q2254404